Gravitation et moment cinétique - [S'informer et apprendre en ligne]

301PYos. Région des Délices. 2006-2007

Gravitation et moment cinétique

Interaction gravitationnelle, champ de pesanteur, moment cinétique

4 problèmes : orbite circulaire basse, période de révolution, champ de pesanteur à l’intérieur et à l’extérieur d’une planète, conservation du moment cinétique.

Article mis en ligne le 25 mai 2007

dernière modification le 8 avril 2015

par bernard.vuilleumier

– Champ : gravitation et moment cinétique
– Documents autorisés : Tables CRM. Calculette.
– Vendredi 25 mai 2007, CECNB, M3-M4, 95 min.
– Moyenne de classe : 4.10
– Écart type : 1.15
– Effectif : N=15

Problème 1

Un satellite, qui orbite sur un cercle à très basse altitude autour d’une planète sans atmosphère, a une période T.

Exprimez la masse volumique de cette planète à partir de T.
Peut-on exprimer le rayon de la planète à partir de T ? Justifiez votre réponse !
Calculez cette masse volumique si T=84 minutes.

Problème 2

On imagine un tunnel rectiligne suivant un diamètre de la Lune.
Exprimez l’accélération de la pesanteur à une distance r du centre de la Lune dans les deux cas suivants :

r est inférieur au rayon R de la Lune.
r est supérieur au rayon R de la Lune.
Représentez graphiquement cette accélération en fonction de r.

On lâche un objet de masse m depuis la surface dans ce tunnel.

Exprimez le temps T d’aller retour de l’objet (période).
Calculez cette période d’oscillation.

Problème 3

On place un satellite en orbite circulaire autour d’une planète de masse M et de rayon R. On observe que sa période de révolution vaut T.

Exprimez à partir de ces données l’altitude h à laquelle il se trouve.
Calculez cette altitude pour la Terre et pour des périodes de 2 et 4 h.

Problème 4

Un mobile se déplace selon la trajectoire suivante :

**Trajectoire du mobile**

En bleu, vecteurs « position » et en vert vecteurs « quantité de mouvement » du mobile.

L’angle entre le vecteur position et le vecteur quantité de mouvement lorsque les deux vecteurs sont issus du même point vaut respectivement, pour les positions successives dessinées : 140.3, 82.2, 31.3, 31.3 et 82.6 °.

Calculez la grandeur du moment cinétique pour chacune de ces positions.
Ce déplacement est-il compatible avec un champ de forces centrales ? Justifiez votre réponse !

Corrigé

Problème 1 (6 points)

En égalant la force de gravitation à une force centripète et en exprimant la masse M de la planète à l’aide de son volume V et de sa masse volumique $\rho$, on obtient une équation qu’il est possible de résoudre par rapport à $\rho$. On trouve :

$\rho=\frac{3\pi}{GT^2}$

La relation qui lie $\rho$ à T ne comporte pas le rayon R de la planète. Il n’est donc pas possible d’exprimer ce dernier uniquement à partir de $\rho$ et de T.
En introduisant les valeurs numériques de la constante de la gravitation universelle G et de la période T, dans l’expression donnant $\rho$ , on obtient :

$\rho=5560$ kg/m³

Problème 2 (10 points)

L’accélération g à l’intérieur du tunnel ne dépend que de la masse $M_{int}$ comprise dans une sphère dont le rayon est donné par la position r du mobile $g=\frac{GM_{int}}{r^2}$ . En exprimant $GM_{int}$ à l’aide de M, de R et de r, $M_{int}=\frac{r^3}{R^3}M$ , on peut écrire $g=\frac{GM}{R^3}r$ . Cette expression montre que l’accélération à l’intérieur du tunnel est proportionnelle à r.
Lorsque r > R, l’accélération g est donnée par $g=\frac{GM}{r^2}$
La représentation graphique de g en fonction de r a, pour une planète de rayon R, l’allure suivante :

**Accélération en fonction de la distance au centre r d’une planète de rayon R**

Au centre de la planète, l’accélération est nulle et elle croît proportionnellement à r jusqu’au rayon R de la planète. Elle décroît ensuite comme 1/r².

Comme l’accélération $g=\frac{GM}{R^3}r$ du mobile à l’intérieur du tunnel est proportionnelle à l’écart r par rapport à sa position d’équilibre (milieu du tunnel), il s’agit d’un oscillateur harmonique. La constante de rappel k est donnée par $k=\frac{F}{r}=\frac{mg}{r}=\frac{GM}{R^3}$ et la période par $T=2\pi\sqrt\frac{m}{k}$ . Elle vaut donc :

$T=2\pi\sqrt\frac{R^3}{GM}$

En introduisant les données numériques dans cette expression, on obtient T=6500 s.

Problème 3 (6 points)

Ici de nouveau, il faut égaler la force de gravitation à une force centripète, puis simplifier l’expression :

$\frac{GM}{(R+h)^2}=\frac{v^2}{R+h}$ avec $v=\frac{2\pi(R+h)}{T}$

En résolvant par rapport à h, on obtient :

$h=\sqrt[3]{\frac{GMT^2}{4\pi^2}}-R$

En introduisant les données numériques, on obtient les hauteurs suivantes : 1.69 $\times$ 10⁶ m et 6.42 $\times$ 10⁶ m.

Problème 4 (6 points)

En mesurant la longueur du vecteur position $\vec r$ et du vecteur quantité de mouvement $m\vec v$ , on peut calculer la grandeur du moment cinétique $\vec L$ à l’aide de l’expression :

$||\vec L||=||\vec r|| ||m\vec v|| sin\theta$

On trouve, aux erreurs de mesures près, un moment cinétique constant.
Ce moment cinétique constant est compatible avec un champ de forces centrales.

Barème

Table[{i, 5./28*i + 1}, {i, 5, 28}] // TableForm

Questions posées (hors cours)

Résultats

Corrigé

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