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Relativité restreinte

Énergie et quantité de mouvement relativistes

Définition du vecteur énergie - quantité de mouvement à partir de l’intervalle

La norme du vecteur « énergie - quantité de mouvement », appelée « masse », est une quantité invariante en relativité restreinte.

Article mis en ligne le 25 novembre 2008

dernière modification le 4 avril 2015

par bernard.vuilleumier

L’énergie et la quantité de mouvement relativistes peuvent se définir à partir d’un diagramme d’espace temps et de la masse postulée comme invariante. En comparant les expressions obtenues aux expressions classiques, on met en évidence les nouveautés conceptuelles de la relativité restreinte.

Traçons, dans un diagramme d’espace temps Σ [1], la ligne d’univers d’une particule et considérons deux événements sur cette ligne. Ces événements sont séparés spatialement par dx et temporellement par dt. Dans le système Σ’ lié à la particule, ces deux événements sont séparés temporellement par dτ. La ligne d’univers de la particule est l’axe temporel du système Σ’

Multiplions chaque côté du triangle rectangle par une constante m :

Puis divisons ces mêmes côtés par la longueur du segment dτ :

On appelle vecteur énergie-quantité de mouvement l’hypoténuse du triangle. La quantité de mouvement p de la particule est définie par sa composante spatiale et l’énergie E par sa composante temporelle :

$p=m\frac{dx}{d\tau}$
$E=m\frac{dt}{d\tau}$

La quantité $\sqrt{E^2-p^2}$ associée au vecteur énergie-quantité de mouvement est la masse de la particule. Cette quantité est invariante comme l’intervalle dτ qui a permis de l’obtenir :

$m=\sqrt{E^2-p^2}$

Exprimons maintenant, la quantité de mouvement p et l’énergie E de la particule en utilisant la définition de l’intervalle dτ :

$d\tau=\sqrt{dt^2-dx^2}$

$p=m\frac{dx}{\sqrt{dt^2-dx^2}}=m\frac{dx}{dt}\frac{1}{\sqrt{1-(\frac{dx}{dt})^2}}=mv\frac{1}{\sqrt{1-\beta^2}$

$E=m\frac{dt}{\sqrt{dt^2-dx^2}}=m\frac{1}{\sqrt{1-\beta^2}$

Remarques
– La quantité de mouvement relativiste tend, pour les faibles vitesses β, vers l’expression classique p=mv. C’est pour conserver une définition analogue à la définition classique (masse × vitesse) que certains ouvrages parlent parfois d’une masse variable avec la vitesse :
$m=\frac{m_0}{\sqrt{1-\beta^2}}$
où m₀ serait la masse au repos et écrivent :
$p=\frac{m_0v}{\sqrt{1-\beta^2}}=mv$
– En développant en série l’expression de l’énergie E, on obtient :

$E=m(1+\frac{\beta ^2}{2}+O[\beta ]^3)$

Le premier terme correspond à l’énergie de masse et le second à l’énergie cinétique.

En résumé
Il est possible, à partir d’un diagramme d’espace temps, de la définition d’un intervalle et de quelques transformations algébriques, d’obtenir les expressions relativistes de la quantité de mouvement et de l’énergie d’une particule de masse m. Ces expressions mettent en évidence deux nouveautés conceptuelles de la relativité restreinte :

le temps ne s’écoule pas de la même manière dans le référentiel du laboratoire et dans celui de la particule [2] :
$\frac{dt}{d\tau}=\frac{1}{\sqrt{1-\beta^2}}=\gamma$
la particule possède une énergie même lorsque sa vitesse est nulle, énergie donnée par le premier terme du développement en série et qui correspond, lorsqu’on travaille en unités SI, à la célèbre formule :

Voir, sur la relativité restreinte :
S. M. Blinder, Minkowski Spacetime
S. M. Blinder, Relativistic Time Dilation in Muon Decay
Pascal Rebetez, Relativité restreinte et diagrammes d’espace-temps
Kenny F. Stephens II, Spacetime Diagram
Bernard Vuilleumier, Contraction des longueur et dilatation du temps
Enrique Zeleny, Russell’s Thought Experiment in Special Relativity

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